Страница 12

 E ( 0) =  {2 S  (2)+ 4 S  (4)- 2 S  (2) S  (2)+

( k+1) [ S  (2 k + 2)– S  (2 k ) S  (2 k )]

Далі сумування по КВ імпульсу замінюється інтегруванням, оскільки результат не залежить від точки відліку, і нарешті, I  ( k 1,  k 2,..., kn ) є ( L+2 k+1)–кратній інтеграл по ( L+2 k) часовим змінним та частоті КВ. Інтеграл по КВ частоті має вигляд:

 d 0 F( 0)= { nj  0-  pj - iqj )} -1

{- ns  0-  ps - iqs )} -1( 0-  p / k) md 0.

( n, q(  0) – цілі числа; pj , ps – індекси віртуальних станів КС, по яким проводиться ) та подамо у виді суми внесків окремих полюсів:

 d 0 F( 0)=  i( 0) _

 0= pj - iqj  / nj

—  i( 0)

 0=- ps - iqs / ns

Вирази для моментів мають остаточний вигляд:

( p | k) = { D/k ( k+ 1)} [ E( p,  p / k) - E(,  p / k)],

 2= D 2/k

 3= {4D 3/ [ k( k+ 1)]} [ E( p,  p / k) - E(,  p / k)],

E( j, p / k)=0,5 jpiVpij [ +]

Чисельний розрахунок шуканих характеристик може бути проводиться на підставі обчислювального комплексу “Superstructure” [3–6].

Література

Glushkov A.V., Ivanov L.N. DC Strong-Field Stark-Effect: consistent quantum-mechanical approach // J. Phys.B: At. Mol. Opt. Phys. – 1993. – Vol. 26, N 16. – P. L379–L386.